Exa PowerFLOW 5.3c x64 優秀的流體求解器和湍流模型軟體 英文破解版(DVD一片裝)



ExaPowerFLOW5.3cx64優秀的流體求解器和湍流模型軟體英文破解版(DVD一片裝)-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=軟體名稱:ExaPowerFLOW5.3cx64優秀的流體求解器和湍流模型軟體英文破解版(DVD一片裝)語系版本:英文破解版光碟片數:單片裝破解說明:系統支援:Windows7/XP/Vista軟體類型:優秀的流體求解器和湍流模型軟體硬體需求:PC更新日期:2018-06-28官方網站:中文網站:軟體簡介:銷售價格:$180元-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=-=　破解說明:1.InstallPowerFLOW5.3cWin64.DonotinstallFlexLMorRLMserverfromsetupmedia2.Copyfolder"EXACORP_RLM_Server"toyourcomputer3.Run(asAdministrator!)..\EXACORP_RLM_Server\server_install.batandwaituntilnewservice"EXACORPRLMServer"willbeinstalledandstarted4.CreateenvironmentvariableEXACORP_LICENSE=6053@localhost5.Enjoy軟體簡介:　PowerFLOW背後的核心技術：Exa基於格子波爾茲曼方法的物理方法PowerFLOWR的基礎技術可以分為兩個主要部分：流體求解器和湍流模型。將在下面解釋這些方面.DIGITALPHYSICSR的驅動力和理論概述傳統的CFD方法都是從Navier-Stokes方程開始，N-S方程是一組描述流體流動行為的偏微分方程。這組方程是封閉的（至少對於大多數實際的流體問題），問題是它們非常複雜、高度非線性、由多個自由度定義，因此這組方程從根本上是不可能被直接求解的，除非是一些非常簡單的流動問題。多年以來，使用傳統方法的問題不是來自于N-S方程本身，而是來自於使用數值分析技術來得到近似解的方法.Exa的PowerFLOW軟體用於求解流體問題的理論方法和所有其他的商業CFD軟體都有明顯的區別。主要的不同在於傳統的CFD方法基於連續介質假定，用數學方法描述流體問題（N-S方程）；Exa的數位化物理在一個更基礎的動力學層面，用離散的波爾茲曼方程模擬流體。波爾茲曼方程描述的是粒子分佈函數的動力學.用這種辦法模擬流體有非常多的優點。首先，使用動力學描述，物理模型更簡單，還能比N-S方程應用的範圍更普遍。物理模型更簡單的原因是它僅限於捕捉粒子或者粒子微團的動力學行為，而不用艱難地求解非線性偏微分方程。這種介觀描述的應用範圍也更普遍，因為在這個層面求解粒子的相互運動，可以更精確地模擬更複雜的流體現象，應用到更廣範圍的時間和空間尺度內，也可以模擬多相流或者多種類型的流體。理論上講，N-S方程是波爾茲曼方程在特定的時間和空間尺度下的一種近似.然而，完整地重現微觀粒子所有的動力學行為的計算量非常巨大，幾乎無法實現。類似地，求解連續的波爾茲曼方程也是不現實的。解決問題的思路就轉為研究一種新的方法，目標是建立一種介觀動力學的簡化形式，同時包含足夠多的物理機制以準確表現宏觀現象。這就是PowerFLOW使用的數位化物理方法的基本思想，也被稱為格子波爾茲曼方法（LBM）.為了更深刻地理解和比較這兩種模擬流體流動的方法，我們來審視一下兩者的基礎理論架構.首先，兩種方法都是從微觀的物理現象出發的。在這個層面，大量、不連續的粒子在連續的空間內運動。粒子可以向任意的方向自由運動，以任意的速度佔據空間內任意的位置。粒子可能擁有的速度和位置的集合叫做它們的“相空間”.我們首先審視一下傳統的CFD方法求解流體流動問題所採用的理論步驟。在這種方法裏，第一步是把強大的、眾所周知的動力學理論和統計物理的方法應用到微觀層面，同時對碰撞過程的原理做一些假設，從而導出宏觀、連續的流體動力學方程組。這就是非線性的Navier-Stokes方程組.為了用計算方法求解這組方程，連續的表現形式必須被離散化。這意味著不是在時間和空間的全部位置去求解流體變數，而只是在離散的時間和空間位置上，用數學方法計算流體的物理量。空間上的離散位置的集合叫做計算網格。得到精確解的一個必要條件就是網格的解析度要足夠。這意味著在仿真的空間內要有足夠多的網格點，以捕捉所有相關的物理現象。這步離散的過程會產生誤差，當網格的解析度不夠時，它們會共同導致解的發散或者不穩定，尤其是使用複雜模型來求解未知的物理現象（如湍流）時更是如此。這是因為這組方程本身的非線性特點導致離散過程的數學分析非常困難，有時甚至無法做到。實現物理的邊界條件也會產生嚴重的問題。最後，為了避免數值不穩定和減少計算量，通常使用穩態的求解器.與之對照，我們現在來看一下格子波爾茲曼方法。使用這種方法，必要的離散步驟發生在微觀層面內，這時相空間本身局限於一些離散的數值。這意味著粒子被局限於空間內離散的位置，在離散的時刻有離散的速度。這種方法本身和時間相關。在一個指定的空間位置、具有指定的離散速度的一組粒子稱為在該網格點上的粒子分佈。粒子分佈是這種方法的主要計算單元。流體的所有物理量和它們的變化都可以用它導出。這種離散方法的優點之一是它準確地反映了粒子動力學最基礎的物理量，保證了品質、動量和能量精確守恆.在這種數學方法的基礎上，LBM用粒子的微觀速度反映流體的運動。前者包含了一組常數，形成了每個粒子在其所在位置和相鄰位置之間的連接。因此能夠精確地計算對流（相當於CFL數在所有時間和空間內恒等於1）。這使得用最大的時間步長產生最小的數值耗散。比較而言，N-S方程裏的流體對流是一個非線性的過程，是時間和空間的函數。N-S方程處理對流的過程要相對困難得多，尤其是使用顯式時間格式的情況。基於微觀速度的粒子表現形式能用一個和真實情況相同的粒子散射過程，在更基礎的物理層面實現邊界條件，因此能夠更穩定、更精確地計算表面的流體動力學特性。恒定的微觀速度也能更好地處理複雜幾何模型的邊界條件。此外，非線性的流體現象完全包含在LBM方法的局部碰撞過程之中。所有這些特點使得LBM能夠在複雜的幾何模型上高效地平行計算非定常的流場.下個步驟是應用動力學理論的一種離散形式，類似于N-S方程派生出的連續性理論，來離散地描述微觀現象。可以證明，當滿足了微觀動力學的某些條件後，推導出的宏觀方程和時間相關的N-S方程完全吻合。這意味著這種方法能夠準確地計算流場，因為求解的是和傳統的CFD方法相同的宏觀方程（N-S方程），但不是向傳統方法那樣直接求解這組困難的方程，而是在一個更基礎的層面上間接求解.格子波爾茲曼方法和它的高級擴展構成了PowerFLOW求解流場的解決方案。它和進口、出口和壁面的邊界條件相結合。如果雷諾數足夠低（